对称的两个有限深势阱的能级怎么算啊?就是两个方势阱,其它条件按最简单的考虑就行,我论文上急用啊就把能级算好，我参考了曾谨言的那本书，但是就是不会算

对称的两个有限深势阱的能级怎么算啊?就是两个方势阱,其它条件按最简单的考虑就行,我论文上急用啊就把能级算好，我参考了曾谨言的那本书，但是就是不会算
对称的两个有限深势阱的能级怎么算啊?
就是两个方势阱,其它条件按最简单的考虑就行,
我论文上急用啊
就把能级算好，我参考了曾谨言的那本书，但是就是不会算

对称的两个有限深势阱的能级怎么算啊?就是两个方势阱,其它条件按最简单的考虑就行,我论文上急用啊就把能级算好，我参考了曾谨言的那本书，但是就是不会算
搜索一下有篇论文叫一维量子双势阱势本征态的数值计算可能对你有帮助,不过网上的一般收费,你去你们校园网上下载比较好一点

在井里面的时候和无限深势阱的能级一样:E=(n^2)(h^2)/8ma^2
在外面的时候,Ek=E-U 将成为负值，但是量子力学给出，再其势能大于其总能量的区域内，李子人有一定概率密度，即例子可以进入这一区域，虽然这概率密度是按指数规律随进入该区的深度而很快减小的。要理解量子力学给出的这一结果就要靠不确定关系。三角px大于等于h，最后能得出：
粒子地总能量=E+三角E，而其动...

全部展开

在井里面的时候和无限深势阱的能级一样:E=(n^2)(h^2)/8ma^2
在外面的时候,Ek=E-U 将成为负值，但是量子力学给出，再其势能大于其总能量的区域内，李子人有一定概率密度，即例子可以进入这一区域，虽然这概率密度是按指数规律随进入该区的深度而很快减小的。要理解量子力学给出的这一结果就要靠不确定关系。三角px大于等于h，最后能得出：
粒子地总能量=E+三角E，而其动能的不确定度为 三角Ek=E+三角E-U大于等于U-E
这就是说，粒子在到达的区域内，其动能的不确定度大于其名义上的负动能的值。因此，负动能被捕确定关系“掩盖“了，他只是一种观察不到的虚动能。
谢谢，希望您能笑纳：）

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你学的是哪本书？建议参考曾谨言的《量子力学》三本分册的第一本
大概前几章就有

多看几遍，你会明白的

符号真是太多，是人都不想写！

没有解析解的，只能用计算机，上网搜以下一维量子双势阱势本征态的数值计算

量子力学第三章教案-2
供你参考
http://www.physics.sdnu.edu.cn/kc/mqt/ja/%C1%BF%D7%D3%C1%A6%D1%A7%B5%DA%C8%FD%D5%C2%BD%CC%B0%B8-2.doc

▲怎样理解粒子通过势垒区
经典物理：从能量守恒的角度看是不可能的
量子物理：粒子有波动性,遵从不确定原理，粒子经过垒区和能量守恒并不矛盾。只要势垒区宽度Dx = a不是无限大，粒子能量就有不确定量DE。
Dx = a很小时 Dp和DE很大,

（2）对 ， ，（ 为正）

利用尤拉公式很容易证明：
所以透射系数为

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▲怎样理解粒子通过势垒区
经典物理：从能量守恒的角度看是不可能的
量子物理：粒子有波动性,遵从不确定原理，粒子经过垒区和能量守恒并不矛盾。只要势垒区宽度Dx = a不是无限大，粒子能量就有不确定量DE。
Dx = a很小时 Dp和DE很大,

（2）对 ， ，（ 为正）

利用尤拉公式很容易证明：
所以透射系数为

当 时， ，这是显然的。
2、方势阱的穿透与共振
把上述问题中的 （势阱，如右图）
则对于 ， 区，
因为 ， 仍如前，即

其中， 。
左行波的出现是经典上难以理解的。
而阱中，

解为 ，
其中 ，即上述 。

容易看出，若 或 ，则 ；
若 ，则 ，必然的， 。
即粒子有一定几率被势阱弹回。
这又是一种量子效应，经典力学没法解释。
由
对于给定势阱，透射系数依赖于入射粒子的能量E， 随E的变化如图所示。
由 可见，
若 ，则T一般很小。除非E取一些特定值，使得 。
此时 ，则反射系数 ——共振透射。
此条件为
，
或按照 ，改写为
，
物理意义：
入射粒子进入势阱后，碰到两侧阱壁时将发生反射和透射。如粒子的能量合适，使它在阱内的波长 恰好满足 ，则经过多次反射而透射出去的波相位相同，因而彼此相干叠加，使透射波幅大增，出现共振透射；与此相反，当 ， ，则反射最强，相应 ，透射最小。
利用 及 条件可得共振能量
，
可以看出，除了常数项-V0外，能级同宽度 a 的无限深势阱。
对于上面所说的“对称”方势阱情况，如果粒子能量很小，按照前边的讨论，是可能形成束缚态的，相当于n较小的情况；由超越方程来求解。
若n较大，则不能形成束缚态。
如E合适，则可能形成共振透射，因此，上式称为共振能级。
说明：共振能级与束缚态能级的区别
讨论可知，只有当入射粒子的能量满足一定条件，即阱内的波长满足

才能出现共振透射，此时能级叫共振能级。
但共振能级不一定是束缚态能级。只有当入射粒子能量E 很小时，才可能有束缚态出现，其束缚态能级为

对应于n 较小的情况。
2、方势阱的穿透与共振
把上述问题中的
则对于
如前，即

其中， 。
左行波的出现是经典上难以理解的。
而阱中，

解为 ，
其中 ，即上述 。

容易看出，若 或 ，则 ；
若 ，则 ，必然的， 。
即粒子有一定几率被势阱弹回。
这又是一种量子效应，经典力学没法解释。
由
对于给定势阱，透射系数依赖于入射粒子的能量E， 随E的变化如图所示。
由 可见，
若 ，则T一般很小。除非E取一些特定值，使得 。
此时 ，则反射系数 ——共振透射。
此条件为
，
或按照 ，改写为
，
物理意义：
入射粒子进入势阱后，碰到两侧阱壁时将发生反射和透射。如粒子的能量合适，使它在阱内的波长 恰好满足 ，则经过多次反射而透射出去的波相位相同，因而彼此相干叠加，使透射波幅大增，出现共振透射；与此相反，当 ， ，则反射最强，相应 ，透射最小。
利用 及 条件可得共振能量
，
可以看出，除了常数项-V0外，能级同宽度 a 的无限深势阱。
对于上面所说的“对称”方势阱情况，如果粒子能量很小，按照前边的讨论，是可能形成束缚态的，相当于n较小的情况；由超越方程来求解。
若n较大，则不能形成束缚态。
如E合适，则可能形成共振透射，因此，上式称为共振能级。
说明：共振能级与束缚态能级的区别
由上述讨论可知，只有当入射粒子的能量满足一定条件，即阱内的波长满足

才能出现共振透射，此时能级叫共振能级。
但共振能级不一定是束缚态能级。只有当入射粒子能量E 很小时，才可能有束缚态出现，其束缚态能级为

对应于n 较小的情况。

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在井里面的时候和无限深势阱的能级一样:E=(n^2)(h^2)/8ma^2
在外面的时候,Ek=E-U 将成为负值，但是量子力学给出，再其势能大于其总能量的区域内，李子人有一定概率密度，即例子可以进入这一区域，虽然这概率密度是按指数规律随进入该区的深度而很快减小的。要理解量子力学给出的这一结果就要靠不确定关系。三角px大于等于h，最后能得出：
粒子地总能量=E+三角E，而其动能...

全部展开

在井里面的时候和无限深势阱的能级一样:E=(n^2)(h^2)/8ma^2
在外面的时候,Ek=E-U 将成为负值，但是量子力学给出，再其势能大于其总能量的区域内，李子人有一定概率密度，即例子可以进入这一区域，虽然这概率密度是按指数规律随进入该区的深度而很快减小的。要理解量子力学给出的这一结果就要靠不确定关系。三角px大于等于h，最后能得出：
粒子地总能量=E+三角E，而其动能的不确定度为 三角Ek=E+三角E-U大于等于U-E
这就是说，粒子在到达的区域内，其动能的不确定度大于其名义上的负动能的值。因此，负动能被捕确定关系“掩盖“了，他只是一种观察不到的虚动能。
你学的是哪本书？建议参考曾谨言的《量子力学》三本分册的第一本

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我给你推荐一本参考书，书上有，太多了，有些符号打不出来，你自己看一下。
《物理化学》或《量子物理》